这一章主要介绍了，对相量法的应用，利用相量法对交流电的分析。根据上一章分析可以知道，相量法分析电路中的相量有两个要素，大小和相位。根据上面总结的电阻电感电容在交流电路内的伏安特性如下：
假设电流为1，相位为0.下图中的蓝线，那么电阻，电感，电容两端电压如红线所示。
1.大小
电阻，电感，电容的电流电压之间的关系。电压等于电流乘上一个系数，这个系数与电阻，电容，电感，还有频率相关。在交流线路来说，频率是固定不变的，因此交流系统中的参数是不变的。电阻，电感，电容的电流电压关系是一个线性关系，可以说，在交流线路中，电容和电感与电阻的伏安特性相同。在交流分析的时候，把电感和电容当成和电阻类似的元件进行分析即可。（在我的印象中，电感和电容的出现，就会使电路边的复杂，电流电压关系存在微分、积分关系，分析就会变得麻烦，事实在交流电路的分析中，是可以当成一样的元件去分析。）
2.角度
电阻不会改变电流电压的角度关系，电感让电压超前电流90度，电容会让电压落后90度。
根据上面分析，可以将电阻，电感，电容的伏安特性用一个种通用的符号，通用的公式来表示出来。这就是阻抗Z。
Z=R+jX
在复平面上来看，电阻在实轴上，电感在虚轴的正半轴上，电容在虚轴负半轴上，将三者统一起来，阻抗Z就是一个带有实部和虚部的复数。
如果只有电阻，那么X=0,Z=R
如果只有电感，那么R=0，X=wL，Z=jwL
如果只有电容，那么R=0，X=-1/wC，Z=-j/wC
如果电阻，电容，电感的串并联组合的阻抗是什么样的。这时候就需要相量的加减法了。
Z1是电感和电阻串联的阻抗，Z2是电阻电感电容串联的阻抗。
串并联后的阻抗的大小，叫阻抗模。
串并联后的阻抗的角度，叫阻抗角。
根据相量加减法可知，经过串并联后的阻抗，没有停留在复平面的坐标轴上，而是停留在象限上，也就是说，阻抗和实轴的角度不是0度，90度，和-90度了，阻抗与实轴的角度会根据电阻，电容，电感的值而改变。是90度到-90度的任何一个值。我们把这个角称为，阻抗的阻抗角。
阻抗角反应了一些特征，因为电感会让阻抗往第一象限移动，电容会让阻抗让第四象限移动，当最终停留在第一象限，阻抗角大于0，电感的作用大于电容的作用，此时阻抗可以称为感性阻抗。当最终停留在第四象限，阻抗角小于0，电容的作用大于电感的作用，此时阻抗可以称为容性阻抗。
可以将这个串并联的电阻，电感，电容看成一个阻抗，阻抗的性质与内部的串并联情况有关。他对外的阻抗为:
他的伏安特性为：
同样，反向过来推导
如果知道一个端口的伏安特性，则可知道这个端口的阻抗
强调一点：因为要设计到串并联计算，就会设计到复数的乘除和加减。
复数的乘除，用指数形式算最方便，复数的加减用代数形式最方便，代数形式和指数的形式之间的转换要灵活运用。
正弦稳态电路的功率
瞬时功率p=ui(电压是瞬时电压，电流是瞬时电流)。
在正弦变化的交流电路中，采用平均功率更有意义。
电阻电容电感的瞬时功率公式：
平均功率公式
然后将电阻，电容，电感的电压电流公式，代入，就得到了一个含有电阻，电感，电容的交流电路的功率情况：
分析：在电阻上消耗的功率，是一直大于0的，就说明电阻在一直消耗能量。在电容和电感上消耗的功率有正有负的，一个周期内为0。说明电容和电感有时在吸收能量，有时消耗能量。而将电感和电容分开来看，他们的符号是相反的，没事每刻。总有一个在吸收能量，一个在释放能量，如果两者的值相同，那么后面那一项为0，就说明电感和电容之间存在能量的交换，电感电容与电源之间并没有能量交换，总之
电源：我们生产能量；
电阻：我们消耗能量；
电感，电容：我们不产生能量，不消耗能量，我们只是能量的搬运工。
继续化简
引入新的定义：
P有功功率，Q无功功率
P的意义：一个端口吸收电源能量的瞬时功率。
Q的意义：端口内，由于储能元件引起的与外部电路交换的功率。
一般的电路，我们都是希望电源输入给一个端口，利用这个端口来消耗能量，将能量转化为其他物理量供我们使用。所以将这个消耗能量的部分成为有功功率，而另一部分Q，就是这个端口与储能元件交换能量的功率，我们称之为无功功率。
视在功率：S=UI
输入给端口的瞬时功率
功率因数：
功率因素就代表，有几成的输入功率可以按照我们期待的那样以有功功率的形式输出。这可以说明无功功率是一个不好的量。他会影响我们功率的传输，工程上也是，功率因数越大越好，无功功率越小越好，根据上面电感电容互补的性质，不难理解，可以在端口内并联电容，串联电感，来改变端口的功率因数（在不影响端口正常工作的前提下）。
因为有功功率，无功功率和视在功率之间的关系为一个三角形，与上述阻抗三角形类似，而且有功，无功和与电阻和电抗有关。完全可以将有功功率，无功功率和视在功率以复数的关系表示。
复数不等于正弦量，他只是可以代表正弦量的一种表示方法。
计算电路时：
采用下述公式计算，会更加方便
